A separação do fluxo ocorre quando o gradiente de pressão do fluxo de ar ao longo do caminho do fluxo se torna muito acentuado. No fluxo subsônico, o ar que entra é desacelerado primeiro à frente da asa, depois rapidamente acelerado quando flui ao redor da seção do nariz fortemente curvada de uma asa. Essa aceleração é a consequência da curvatura da asa. Veja-o desta maneira: se o fluxo de ar fosse ao longo de uma linha reta, ele se afastaria da superfície, criando um vácuo local. Na realidade, o ar se estabelece em um compromisso entre o caminho reto e o contorno, criando pressão decrescente ao longo de uma superfície com curvatura crescente e aumento da pressão ao longo de superfícies com curvatura decrescente. Mais precisamente, está sempre em equilíbrio entre forças inerciais, viscosas e de pressão.
Essa sucção não apenas inclina o fluxo de ar para seguir o contorno da asa, mas também acelera o ar à sua frente. Quanto menor a pressão, mais o ar acelera, de modo que a energia total do ar (a soma da pressão e da energia cinética) permanece constante. Portanto, a pressão e a velocidade local mudam em sincronia.
Quando a curvatura diminui mais a jusante, o caminho do fluxo se torna mais reto e a pressão aumenta novamente. No entanto, as partículas de ar próximas à asa diminuem de velocidade por causa do atrito. A camada de ar onde essa redução é perceptível é chamada camada limite. Nele, os efeitos de desaceleração devido ao aumento da pressão e ao atrito aumentam e, em algum momento, o ar fica parado em relação à asa. Onde isso acontece, o ar estático se acumula e se acumula, causando a separação do fluxo. Felizmente, a troca de ar através de uma camada limite turbulenta chuta as partículas de ar mais lentas a jusante, então, em ângulos moderados de ataque, o ar ainda se move até atingir a borda traseira. Somente quando o pico de sucção ao redor do nariz se torna muito alto em alto ângulo de ataque, a consequente elevação acentuada da pressão ao longo do caminho restante do fluxo supera as possibilidades da camada limite turbulenta, o ar desacelera completamente e o fluxo se separa. Este é um assunto totalmente subsônico.
Se a asa se mover em alta velocidade subsônica, a sucção criada pela curvatura acelera o fluxo de forma que atinja a velocidade supersônica. Agora, algo estranho acontece: o fluxo supersônico acelera ainda mais quando o fluxo subsônico desacelera. Isso é causado pela mudança na densidade que é dominante na velocidade supersônica. O fluxo incompressível (= muito lento) tem densidade constante e todas as mudanças de velocidade afetam a pressão. No Mach 1, as mudanças de pressão e densidade são de magnitude igual e, no fluxo supersônico, as mudanças de densidade predominam. Agora, temos uma bolsa supersônica de ar na superfície superior da asa, onde a velocidade aumenta e a densidade diminui a jusante, e o ar subsônico circundante vê pouca mudança na densidade. Esta imagem deve lhe dar uma idéia de como fica:
Toda a asa se move em Mach 0.68. Compare a cor verde a alguma distância da asa com a escala do lado esquerdo, que fornece o número Mach para cada tonalidade de cor. No nariz do aerofólio, você vê uma área azul. É aqui que o ar desacelera - ele é empurrado pela asa que se aproxima. Agora siga as cores na parte superior - elas rapidamente ficam verdes, amarelas e vermelhas à medida que o ar é acelerado na área de baixa pressão (lembre-se, baixa pressão é igual a alta velocidade, para que a área mais vermelha tenha a maior velocidade de fluxo local e a menor pressão ) No fluxo subsônico, o pico de sucção estaria em algum lugar entre 20% e 30% do acorde, e as cores retornariam lentamente para amarelo e verde se você se mover mais a jusante. Agora temos fluxo supersônico local (tudo mais vermelho que laranja claro é supersônico aqui) e, em vez de desacelerar lentamente, o ar está acelerando para um número máximo de Mach de 1.23 a quase 60% do comprimento dos acordes.
Isso não pode durar, e em algum momento esse bolso supersônico entra em colapso. Isso acontece instantaneamente em um choque e, como você sabe, em uma reta, a densidade de choque aumenta repentinamente e a velocidade diminui de modo que O número Mach após o choque é o inverso do número Mach antes do choque. Na figura acima, os efeitos da camada limite criam um choque lambda, que tem o nome da letra grega que se parece com o padrão de choque aqui. Após o choque, você tem fluxo subsônico novamente e uma camada limite muito mais espessa que se move muito lentamente (sombra azul). Isto é devido à conversão de energia através do choque, que converte energia cinética em calor. Mas o fluxo ainda está fixo - mesmo esse choque não causou separação.
Se esse aumento de pressão for grande o suficiente, a camada limite chegará a uma parada instantânea e o fluxo se separará. Esta é a separação induzida por choque sobre a qual você perguntou. Infelizmente, a imagem acima é a melhor que pude encontrar e não tenho nenhuma com fluxo separado após o choque. Mas ajuda a mostrar que o centro de pressão se move para trás. Isso causa um forte momento de nariz para baixo. Além disso, com números Mach subsônicos mais altos, a estabilidade direcional diminui. Agora, coisas ainda mais desagradáveis podem acontecer: a localização do choque pode avançar e voltar. Isso altera o tamanho da área supersônica, causando alterações de elevação. Em uma cauda horizontal, isso também causará alterações de afinação. Se você mudar levemente a posição do elevador com um choque na cauda horizontal, a alteração do elevador poderá ser severa e na direção oposta ao que você esperaria. Isso causa perda total de controle, exatamente quando você precisa das superfícies de controle para neutralizar os efeitos de Mach mencionados acima. Além disso, a posição do choque pode oscilar, causando um zumbido e, se você tiver realmente azar, se acoplando a uma auto-frequência elástica da sua estrutura, resultando em vibração. Não apenas nas superfícies da cauda, mas também na asa, afetando também os ailerons. Agora você pode começar a ver o que assustou os pioneiros em voar perto de Mach 1 e por que eles falaram em uma "barreira do som".
Se você voar totalmente supersônico, esse efeito desaparece, porque agora o choque se move para a borda traseira e permanece lá. Agora tudo ficará calmo novamente, porque o local do choque permanece fixo. Este efeito foi experimentado e sobreviveu em abril 9, 1945 por Hans Guido Mutke em um Me-262, que voou brevemente totalmente supersônico em um mergulho. No entanto, mesmo em uma separação de fluxo totalmente supersônica é possível, mas porque o fluxo de ar não dobrará mais do que o que pode ser causado pelo vácuo total. No fluxo hipersônico, as mudanças de densidade tornam-se tão graves que são possíveis bolsas de "ar" que não contêm ar, mas um vácuo. Mas esse é mais um caso acadêmico, exceto para veículos de reinserção com uma base voltada para a retaguarda.