As duas imagens da questão mostram apenas como decompor o vetor de velocidade nos componentes normal e paralelo. Eles não estão nem perto de vetores de fluxo "reais".
Primeiramente, eu recomendo ler esta resposta para que você Tenha uma idéia de como o ar é acelerado e desacelerado ao fluir ao redor de um aerofólio. Note que a área de baixa pressão sobre a asa irá sugar mais ar. Esta resposta também pode ser útil porque olha mais de perto a camada limite.
Com uma asa varrida, o mesmo acontece, mas agora o fluxo não ficará na seção de uma asa, mas mostrará um componente lateral adicional. Novamente, o ar é sugado para a área de baixa pressão, mas como essa área é um pouco para o lado da direção da asa, as linhas de fluxo inicialmente se moverão em direção ao centro da asa no lado superior em caso de retorno. .
Mas isso não pode durar: a recuperação da pressão sobre a parte traseira do aerofólio reduz essa flexão, de modo que as linhas de fluxo se tornam quase paralelas à direção de movimento da asa. Quanto mais baixa a pressão local, mais as linhas de fluxo se curvam para dentro. Acima da pressão ambiente na borda de fuga ou no lado inferior da asa, as linhas de fluxo serão dobradas de acordo.
Deixe a cor vermelha denotar sucção: ela dobra as linhas de fluxo (pretas) em direção a ela, criando um componente de fluxo em sentido horário. Quanto maior a sucção (quanto mais vermelha a cor), maior a curvatura. As setas ciano mostram as linhas de fluxo dentro da camada limite. Ao perder parte da aceleração inicial para o atrito, mas estando sujeito à mesma desaceleração na região do aumento de pressão, o fluxo da camada limite mostra uma tendência mais strong em direção à ponta. Para ser preciso: A aceleração e desaceleração atua em uma direção perpendicular às linhas do acorde relativo local. O esboço acima exagera essa flexão por uma questão de clareza.
Agora, precisamos examinar a camada limite para obter uma imagem completa: aqui a velocidade do fluxo é reduzida por fricção, de modo que o resultado dessa aceleração de entrada inicial é desgastado gradualmente. O resultado é uma torção dos vetores de velocidade locais sobre a espessura da camada limite de tal forma que o componente de entrada é gradualmente reduzido quanto mais próximo você chegar à pele da asa. Agora, a desaceleração na área de recuperação de pressão diminuirá o ar já desacelerado próximo à asa e, novamente, essa desaceleração ocorrerá em uma direção perpendicular às linhas de igual corda. Se essa desaceleração for suficiente, ela deixará o fluxo da camada limite com um componente de velocidade de saída. Tal desaceleração traz o fluxo perto da separação então ocorre apenas em um ângulo de ataque mais alto quando a asa se aproxima. Observe que somente a camada limite exibirá um componente de velocidade de ponta.
Somente quando o fluxo se separa, a camada limite se espessa além da linha de separação (linha azul no esboço acima) e o fluxo em sentido horário se tornará significativo. O fluxo separado é caracterizado por um componente de velocidade de avanço local e, agora, após a linha de separação, você obtém uma camada de ar que é deixada com um componente maioritariamente spanning; motor de popa no caso de uma asa de varredura e no interior, no caso de uma asa de varredura para frente.
